脉冲展宽会降低光纤通信系统的带宽和数据容量。各种减小脉冲展宽的技术应运而生。在诸多项技术中，包括有：(1)工作在零色散波长上;(2)选用具有强相干性(小的谱宽)的光源。从20世纪80年代中期起，这些解决方法就得到普遍采用(通常共同使用)。现阶段，采用将光纤的零色散点移位到低损耗波长的解决方案，同时生产相干性更好的激光光源。
另外一种减小脉冲展宽的措施是采用光孤子传输技术。光孤子在光纤中传输时不改变其形状，而且脉冲不展宽。这一点是怎么做到的呢?实际的过程相当复杂，但对光孤子传输的描述可以很简单。因为色散导致光源的某些波长比其他波长传输得快，脉冲被展宽。所以我们要找出光纤是否具有抗拒这种趋势的性质。幸运的是，研究表明光纤确实存在这样的特性。光纤的非线性使其折射率取决于光束的光强。脉冲的传播速度取决于折射率，所以光束的光强反过来又会影响各个频率成分在光纤中传播的速度。由于这种影响很微弱，要使其比较明显则需要相当大的光功率，所以这种现象通常很难被观察到。
要形成光孤子，初始脉冲必须要有一个特定的峰值能量和脉冲形状。更确切地说，就是脉冲能量与脉冲宽度的乘积应该是一个常数。这个常数的值由色散和非线性的大小程度来决定。如果光功率太小，则非线性太弱，不足以补偿色散。若光功率太大，由于过度的补偿(距离依赖)，脉冲的宽度会在传输过程中不断变化。此外，在玻璃光纤中，产生光孤子的非线性补偿只有在比零色散波长更长的波长上才能实现。在小于零色散波长时，非线性与色散一起会加速短波长信号的脉冲展宽。可以得到以下结论：在石英玻璃光纤中，孤子脉冲仅可能在1300 nm～1600 nm的工作波长范围内产生。
虽然孤子在传输的过程中保持脉冲宽度不变，但也同其他电磁波一样被衰减。因此，在长距离光通信系统中，必须周期性地对光束进行放大来保证脉冲能量不低于产生孤子的要求。这可以采用各种不同的光放大器来实现。
皮秒级的孤子脉冲宽度是可实现的。对应的数据速率(孤子脉冲宽度的倒数)超过10 Gbps。采用光孤子传输技术，可以实现数吉比特每秒的光通信系统。每隔几十千米用一个光放大器，其传输距离可达数千千米。与传统的光纤通信技术相比，这种系统所能实现的数据速率与光纤路径长度的乘积要大得多。
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